Термоэлектронная эмиссия: понятие, особенности. Термоэлектронная эмиссия в вакууме

Термоэлектронная эмиссия • ru.knowledgr.com

Термоэлектронная эмиссия: понятие, особенности. Термоэлектронная эмиссия в вакууме

Термоэлектронная эмиссия – вызванный высокой температурой поток перевозчиков обвинения от поверхности или по барьеру потенциальной энергии.

Это происходит, потому что тепловая энергия, данная перевозчику, преодолевает обязательный потенциал, также известный как функция работы, металла. Перевозчики обвинения могут быть электронами, или ионы, и в более старой литературе иногда упоминаются как «thermions».

После эмиссии обвинение, которое равно в величине и напротив в знаке к полному испускаемому обвинению, первоначально оставлено позади в регионе испускания.

Но если эмитент связан с батареей, оставленное позади обвинение нейтрализовано обвинением, поставляемым батареей, поскольку испускаемые перевозчики обвинения переезжают от эмитента, и наконец эмитент будет в том же самом государстве, как это было перед эмиссией.

Классический пример термоэлектронной эмиссии – эмиссия электронов от горячего катода в вакуум (также известный как тепловая электронная эмиссия или эффект Эдисона) в электронной лампе.

Горячий катод может быть металлической нитью, покрытой металлической нитью или отдельной структурой металла или карбидов или боридов металлов перехода. Вакуумная эмиссия металлов имеет тенденцию становиться значительной только для температур более чем 1 000 K.

Наука, имеющая дело с этим явлением, была известна как «thermionics», но это имя, кажется, постепенно выходит из употребления.

Термин «термоэлектронная эмиссия» теперь также использован, чтобы относиться к любому тепло взволнованному процессу эмиссии обвинения, даже когда обвинение испускается из одной области твердого состояния в другого.

Этот процесс кардинально важен в операции множества электронных устройств и может использоваться для производства электроэнергии (такого как термоэлектронные конвертеры и электродинамические привязи) или охлаждение.

Величина потока обвинения увеличивается существенно с увеличением температуры.

История

Поскольку электрон не был идентифицирован как отдельная физическая частица, пока работа 1897 года Дж. Дж. Томсона, слово «электрон» не использовалось, обсуждая эксперименты, которые имели место перед этой датой.

О

явлении первоначально сообщил в 1873 Фредерик Гутри в Великобритании.

Делая работу над заряженными объектами, Гутри обнаружил, что раскаленная железная сфера с отрицательным зарядом потеряет свое обвинение (так или иначе освобождая от обязательств ее в воздух).

Он также нашел, что это не происходило, если у сферы был положительный заряд. Среди других ранних участников были Йохан Вильгельм Хитторф (1869–1883), Ойген Гольдштейн (1885), и Джулиус Элстер и Ганс Фридрих Гайтель (1882–1889).

Эффект был открыт вновь Томасом Эдисоном 13 февраля 1880, пытаясь обнаружить причину поломки нитей лампы и неравного очернения (самый темный около положительного терминала нити) лампочек в его лампах накаливания.

Эдисон построил несколько экспериментальных лампочек лампы с дополнительным проводом, металлической пластиной или фольгой в лампочке, которая была отдельной от нити и таким образом могла служить электродом. Он соединил гальванометр, устройство раньше измеряло ток (поток обвинения) к продукции дополнительного металлического электрода.

Если фольга была помещена в отрицательный потенциал относительно нити, не было никакого измеримого тока между нитью и фольгой.

Когда фольга была поднята до положительного потенциала относительно нити, мог быть значительный ток между нитью через вакуум к фольге, если бы нить была нагрета достаточно (ее собственным внешним источником энергии).

Мы теперь знаем, что нить испускала электроны, которые были привлечены к положительно заряженной фольге, но не отрицательно заряженной. Этот односторонний ток назвали эффектом Эдисона (хотя термин иногда используется, чтобы относиться к самой термоэлектронной эмиссии).

Он нашел, что ток, испускаемый горячей нитью, увеличился быстро с увеличивающимся напряжением и подал заявку на патент для регулирующего напряжение устройства, используя эффект 15 ноября 1883 (США патентуют 307,031, первый американский патент для электронного устройства).

Он нашел, что достаточный ток пройдет через устройство, чтобы управлять эхолотом телеграфа. Это было показано на Международной Электрической Выставке в Филадельфии в сентябре 1884. Уильям Прис, британский ученый, забрал с ним несколько из лампочек эффекта Эдисона.

Он сделал доклад на них в 1885, где он именовал термоэлектронную эмиссию как «Эффект Эдисона». Британский физик Джон Амброуз Флеминг, работающий на британскую «Беспроводную Телеграфию» Компания, обнаружил, что Эффект Эдисона мог использоваться, чтобы обнаружить радиоволны.

Флеминг продолжал разрабатывать электронную лампу с двумя элементами, известную как диод, который он запатентовал 16 ноября 1904.

Термоэлектронный диод может также формироваться как устройство, которое преобразовывает тепловое различие в электроэнергию непосредственно без движущихся частей (термоэлектронный конвертер, тип теплового двигателя).

Закон Ричардсона

Идентификация следующим Дж. Дж. Томсоном электрона в 1897, британский физик Оуэн Виллэнс Ричардсон начал работу над темой, что он позже назвал «термоэлектронную эмиссию». Он получил Нобелевскую премию в Физике в 1928 «для его работы над термоэлектронным явлением и специально для открытия закона, названного в честь него».

В любом твердом металле есть один или два электрона за атом, которые свободны перемещаться от атома до атома. Это иногда коллективно упоминается как «море электронов». Их скорости следуют за статистическим распределением, вместо того, чтобы быть однородными, и иногда у электрона будет достаточно скорости, чтобы выйти из металла, не будучи задержанным в.

Минимальное количество энергии, необходимой для электрона, чтобы оставить поверхность, вызвано функция работы. Функция работы характерна для материала, и для большинства металлов находится на заказе нескольких электронвольтов. Термоэлектронный ток может быть увеличен, уменьшив функцию работы.

Эта часто желаемая цель может быть достигнута, применив различные окисные покрытия к проводу.

В 1901 Ричардсон издал результаты своих экспериментов: ток от горячего провода, казалось, зависел по экспоненте от температуры провода с математической формой, подобной уравнению Аррениуса. Позже, он предложил, чтобы у закона об эмиссии была математическая форма

:

где J – плотность тока эмиссии, T – температура металла, W – функция работы металла, k – Постоянная Больцмана, и A – параметр, обсужденный затем.

В период 1911 – 1930, поскольку физическое понимание поведения электронов в металлах увеличилось, различные теоретические выражения (основанный на различных физических предположениях) был помещен вперед для A, Ричардсоном, Солом Душменом, Ральфом Х.

Фаулером, Арнольдом Зоммерфельдом и Лотаром Вольфгангом Нордхаймом.

Более чем 60 лет спустя нет все еще никакого согласия среди заинтересованных теоретиков относительно того, что является точным выражением A, но есть соглашение что Необходимость быть написанным в форме

:

где λ – определенный для материала поправочный коэффициент, который, как правило, имеет приказ 0.5, и A – универсальная константа, данная

:

где m и −e являются массой и обвинением электрона, и h – константа Планка.

Фактически, приблизительно к 1930 было соглашение, что, из-за подобной волне природы электронов, некоторая пропорция r коммуникабельных электронов будет отражена, когда они достигли поверхности эмитента, таким образом, плотность тока эмиссии будет уменьшена, и у λ была бы стоимость (1-r). Таким образом каждый иногда видит термоэлектронное уравнение эмиссии, написанное в форме

:.

Однако современное теоретическое лечение Modinos предполагает, что структура группы материала испускания должна также быть принята во внимание. Это ввело бы второй поправочный коэффициент λ в λ, дав.

Экспериментальные значения для «обобщенного» коэффициента A обычно имеют порядок величины A, но действительно отличаются значительно как между различными материалами испускания и могут отличаться как между различными кристаллографическими лицами того же самого материала.

По крайней мере, качественно как эти экспериментальные различия можно объяснить из-за различий в ценности λ.

Значительный беспорядок существует в литературе этой области потому что: (1) много источников не различают A и A, но просто используют символ (и иногда имя «Ричардсон, постоянный») без разбора; (2) уравнениям с и без поправочного коэффициента, здесь обозначенного λ, оба дают то же самое имя; и (3) множество имен существуют для этих уравнений, включая «уравнение Ричардсона», «уравнение Душмена», «уравнение Ричардсона-Душмена» и «уравнение Ричардсона-Лауэ-Дусмана». В литературе элементарное уравнение иногда дается при обстоятельствах, где обобщенное уравнение было бы более соответствующим, и это сам по себе может вызвать беспорядок. Чтобы избежать недоразумений, значение любого «Подобного A» символа должно всегда явно определяться с точки зрения более фундаментальных включенных количеств.

Из-за показательной функции ток увеличивается быстро с температурой, когда kT – меньше, чем W. (Для по существу каждого материала, таяние происходит задолго до того kT = W.)

,

Эмиссия Шоттки

В электронных устройствах эмиссии, особенно электронных пушках, на термоэлектронного электронного эмитента окажут влияние отрицательный относительно ее среды. Это создает электрическое поле величины F в поверхности эмитента.

Без области у поверхностного барьера, замеченного убегающим электроном Уровня ферми, есть высота W равный местной функции работы. Электрическое поле понижает поверхностный барьер суммой ΔW и увеличивает ток эмиссии. Это известно как эффект Шоттки (названный по имени Вальтера Х. Шоттки), или область увеличила термоэлектронную эмиссию.

Это может быть смоделировано простой модификацией уравнения Ричардсона, заменив W (WΔW). Это дает уравнение

:

:

где ε – электрическая константа (также, раньше, названный вакуумной диэлектрической постоянной).

Электронную эмиссию, которая имеет место в полевом и температурном режиме, где это измененное уравнение применяется, часто называют эмиссией Шоттки. Это уравнение относительно точно для преимуществ электрического поля ниже, чем приблизительно 10 В m.

Для преимуществ электрического поля выше, чем 10 В m, так называемое туннелирование Fowler-Nordheim (FN) начинает вносить значительный ток эмиссии. В этом режиме совместное воздействие увеличенной областью термоэлектронной и полевой эмиссии может быть смоделировано Murphy-хорошим уравнением для термо области (T-F) эмиссия.

В еще более высоких областях туннелирование FN становится доминирующим электронным механизмом эмиссии, и эмитент управляет в так называемой «холодной полевой электронной эмиссии (CFE)» режимом.

Термоэлектронная эмиссия может также быть увеличена косвенно с другими формами возбуждения, такими как свет.

Например, взволнованные Cs-пары в термоэлектронных конвертерах формируют группы вопроса Cs-Rydberg, которые приводят к уменьшению коллекционера, испускающего функцию работы от 1,5 эВ до 1.0-0.7 эВ.

Из-за долговечной природы Rydberg имеют значение, что эта низкая функция работы остается низкой, который по существу увеличивает эффективность конвертера низкой температуры.

Увеличенная фотоном термоэлектронная эмиссия

Увеличенная фотоном термоэлектронная эмиссия (PETE) – процесс, развитый учеными из Стэнфордского университета, который использует и свет и высокую температуру солнца, чтобы произвести электричество и увеличивает эффективность производства солнечной энергии более двух раз текущими уровнями.

Устройство, разработанное для процесса, достигает пиковой эффективности выше 200 °C, в то время как большинство кремниевых солнечных батарей становится инертным после достижения 100 °C. Такие устройства работают лучше всего в параболических коллекционерах блюда, которые достигают температур до 800 °C.

Хотя команда использовала галлий, азотируют полупроводник в его устройстве доказательства понятия, это утверждает, что использование арсенида галлия может увеличить эффективность устройства до 55-60 процентов, почти утроить использование существующих систем и на 12-17 процентов больше, чем существующие 43-процентные солнечные батареи мультисоединения.

См. также

  • Космическое обвинение, функция работы — ключевые понятия физики, которые влияют на термоэлектронную эмиссию.
  • Горячий катод — статья, описывающая строительство и поведение практических термоэлектронных катодов.
  • Термоэлектронный конвертер — тип теплового двигателя, который непосредственно производит электроэнергию через термоэлектронную эмиссию.
  • Электронная лампа, Рентгеновская трубка, люминесцентная лампа, электронно-лучевая трубка — пылесосят электронные устройства, которые, как правило, используют термоэлектронный катод в качестве электронного источника.
  • Термоэлектрический эффект — чтобы не быть перепутанным с термоэлектронной эмиссией, термоэлектричество – тепловое поколение электрических токов в пределах солидных проводников.

Внешние ссылки

Источник: http://ru.knowledgr.com/00151335/%D0%A2%D0%B5%D1%80%D0%BC%D0%BE%D1%8D%D0%BB%D0%B5%D0%BA%D1%82%D1%80%D0%BE%D0%BD%D0%BD%D0%B0%D1%8F%D0%AD%D0%BC%D0%B8%D1%81%D1%81%D0%B8%D1%8F

Эмиссия электронов в вакууме для создания электрического тока

Термоэлектронная эмиссия: понятие, особенности. Термоэлектронная эмиссия в вакууме

1001student.ru > Физика > Эмиссия электронов в вакууме для создания электрического тока

Направленное движение электронов под действием собирающей их силы называют электрическим током. Вакуум — это пространство, состоящее из газа, давление которого ниже атмосферного. По сути, это диэлектрик, но существует условие, при котором даже в нём может появиться ток. Вызывается он эмиссией, явлением, широко используемым в ламповой электронике.

Основные понятия

С первого взгляда кажется, что ток и вакуум — это несовместимые понятия. Ведь в диэлектрике упорядоченное движение зарядов невозможно. Но на самом деле это не совсем так. Чтобы понять, почему же возникает проводимость в вакууме нужно изучить природу возникновения тока и что представляет собой газовое пространство с давлением ниже атмосферного.

В любом теле существуют частицы. Они могут находиться в свободном состоянии или быть привязаны к атому. Те и другие обладают определённым зарядом. Первые хаотично передвигаются в теле, компенсируя перемещение зарядов. Но если к материалу приложить силу, которая заставит носителей заряда двигаться в одном направлении, то возникнет электрический ток.

Его сила определяется количеством частиц прошедших через поперечное сечение тела за единицу времени. Измеряется она в амперах. Носителями зарядов могут быть:

  • протоны;
  • ионы;
  • электроны;
  • дырки.

Любое физическое тело состоит из молекул. Формируют их атомы, вокруг которых вращаются электроны. При химической реакции или внешнем воздействии электромагнитных полей происходит перемещение электронов.

Они выбиваются или притягиваются другим телом, испытывающим недостаток в элементарных частицах. В результате возникает ток.

Его направление совпадает с напряжённостью поля, формирующего движение частиц и создающего электричество.

Вакуум по определению представляет собой пространство, в котором нет вещества. Физики им называют среду, заполненную газом давление, которого меньше атмосферного. Воздух состоит из молекул, которые, двигаясь хаотично, сталкиваются друг с другом и различными препятствиями. Расстояние, которое молекула преодолевает после удара, называют длиной свободного пробега.

Если воздух заключить в сосуд и из него выкачивать воздух, то наступит такой момент, при котором молекулы не будут испытывать столкновение. То есть их свободный пробег будет определяться размерами ёмкости. Таким образом, хоть в сосуде и создался вакуум, некоторое количество молекул в среде останется.

Откачать же все частицы практически невозможно. Может только образоваться так называемый глубокий вакуум, в котором частичка практически не встречает сопротивление движению.

Отсюда следует, что при меньших размерах сосуда вакуум создаётся при большем давлении газа, чем в большой замкнутой ёмкости.

Возникновение тока в вакууме

В газах электрический ток может возникнуть при разряде. Называют его кратковременным. Чтобы он мог поддерживаться необходимо воздействие электрической силы и присутствие носителей заряда.

Поле создаёт тела, отличающиеся по знаку заряда. Молекулы в обычной среде — изоляторы. Но если изменить условия они становятся проводниками.

При увеличении температуры или воздействии радиации происходит ионизация.

Это эндотермический процесс, при котором из нейтронов или молекул появляются ионы. С физической точки зрения, для этого необходимо получение частицей энергии достаточной, чтобы преодолеть потенциальный барьер. Появление свободных частиц при нагревании среды называют термоэлектронной эмиссией. При ней электроны покидают металл, называют их термоэлектронами.

Это явление можно наблюдать при опыте. Впервые его провёл Томас Эдисон. Заключался он в следующем. Две пластины располагались в вакуумной камере. Их наружно соединяли между собой токопроводящей шиной. В разрыв подключали электрометр. В обычном состоянии стрелка прибора показывала ноль. Как только одну из пластин нагревали, стрелка отклонялась.

Физики объяснили это явление, проведя аналогию с испарением воды. Как при нагреве воды испускаются её молекулы, так и разогретый металл излучает электроны. В результате проявляется электронное облако.

Для того чтобы появилась электропроводность, создаётся пучок электронов. Чтобы появился направленный пучок, в металле к которому идут разогнанные электроны, делают отверстие.

Для термоэлектронного тока существует такое понятие, как сила насыщения. Определяется она максимальным значением.

При этом все электроны, излучающиеся с поверхности, попадают в облако и достигают противоположной пластины — анода.

Плотность насыщения находится по формуле Ричардсона — Дэшмана, полученной на основе квантовой статистики: jн = C * T * 2 * e-A/(kT). Здесь A — работа выхода, T — температура нагрева, С — справочная величина.

Следует отметить, что с ростом температуры число носителей зарядов, кинетическая энергия теплового движения которых больше работы выхода, растёт, а процесс термоэлектронной эмиссии проявляется заметнее.

Применение явления

Термоэлектронная эмиссия нашла широкое применение при производстве различных электронных приборов. В частности, эффект возникновения тока используется в электронных лампах и микроскопах, рентгеновских установках.

Применяется он и в радиотехнике, автоматике, телемеханике, в приборах, предназначенных для выпрямления, усиления, генерирования сигналов. Простейшим устройством является двухэлектродный вакуумный диод.

В его состав входит:

  • баллон с откаченным газом;
  • анод — проводящая пластина;
  • катод — излучающий электрод.

Давление в вакууме составляет 10-6—10-7 миллиметров ртутного столба. Катод выполняется в виде нити накала, а анод — петли. Излучающий электрод изготавливается из металлического цилиндра, покрытого слоем оксидированного щёлочноземельного металла.

Изготовление термокатода позволило создать электронно-лучевую трубку, работающую на принципе протекания электрического тока в вакууме. Кратко работу ЭЛТ можно описать следующим образом.

На электронную пушку (катод) подаётся напряжение, она разогревается и начинает испускать электроны. На противоположной стороне находится анод, притягивающий заряд.

Электроны фокусируются линзой, и сформированный пучок с помощью отклоняющих пластин направляется на экран.

Вакуумные диоды, в отличие от полупроводниковых не имеют обратного тока. Если их подключить в неправильной полярности, то ток идти не будет, в то время как у кремниевых или германиевых он, хоть и небольшой, присутствует.

При этом «электра» приборы, работающие на термоэлектронной эмиссии, выигрывают у своих полупроводниковых аналогов в скорости. Под действием ускорения электроны достигают ускорения порядка шести тысяч километров в секунду.

Если катод нагреть до определённой температуры и поддерживать её постоянной, то вольт-амперная характеристика будет нелинейной. Следовательно, закон Ома работать не будет. Правило, описывающее зависимость анодного тока от напряжения, при малых значениях потенциала называется законом трёх вторых.

Согласно ему ток равен: I = B * U3/2. Причём B, параметр, который зависит от размеров электродов и их расположения относительно друг друга.

Решение задач

В школьных конспектах и рефератах можно встретить задания, связанные с появлением тока в вакууме. Эти задачи позволяют школьникам старших классов закрепить пройденный материал и понять практическое применение эффекта.

Вот три из них, рассчитаны на учеников десятого класса:

  1. Объяснить причину уменьшения напряжения при увеличении силы тока во время возникновения дугового разряда. Для утверждения верности сказанного нужно рассуждать так. При возрастании силы тока увеличивается термоэлектронная эмиссия с катодного вывода. В результате количество носителей заряда увеличивается. В свою очередь, это приводит к уменьшению сопротивления участка между электродами. Снижение сопротивления происходит быстрее по сравнению с увеличением силы тока. То есть в вакууме нарушается линейность, установленная законом Ома, а значит и напряжение уменьшается.
  2. Какими заряженными частицами создаётся ток в вакууме? Так как вакуум является диэлектриком, то он не содержит частицы, которые могли бы проводить электричество. Для возникновения тока необходимо введение в среду дополнительного материала способного испускать заряды. При нагревании происходит эмиссия электронов с поверхности. Поэтому только электроны способны участвовать в переносе заряда.
  3. Доказать, что при упругом столкновении молекулы и электрона энергии передаётся меньше, чем при неупругом. Так как при прямолинейном ударе справедлив закон сохранения энергии, то верным будут равенства: mV2 / 2 = mV2 э / 2 + mV2м / 2; mV2 = mV2э + mV2м, где m — массы частиц, а v — их скорости, полученные после удара. Эти уравнения можно свести в систему и решить их относительно Vэ и Vм. В итоге получится равенство: Vм = (2 * m * V) / (mэ + mм). Отсюда можно сделать выводы:
  • Энергия, полученная молекулой , будет равна: W = mV2м / 2 = (mV2 / 2) * ((4 m * m э) / (m э+ m))2. Учитывая, что me значительно меньше m, то массой электрона можно пренебречь. Поэтому W = (4mэ * mэ * V2 ) / m * 2. Из этого следует, что молекуле передаётся небольшая часть энергии.
  • При неупругом столкновении действует закон сохранения импульса. Электрон отдаёт весь заряд: w = mV2 / 2.

Таким образом, движение электронов в вакууме, по сути, является разновидностью электрического тока. Получить его, возможно, лишь поместив в среду нагреваемый катод. Именно он и будет источником испускания электронов.

Поле, возникшее между катодом и анодом, сообщит частицам скорость и определит их направление.

Источник: https://1001student.ru/fizika/emissiya-elektronov-v-vakuume-dlya-sozdaniya-elektricheskogo-toka.html

О бизнесе
Добавить комментарий

;-) :| :x :twisted: :smile: :shock: :sad: :roll: :razz: :oops: :o :mrgreen: :lol: :idea: :grin: :evil: :cry: :cool: :arrow: :???: :?: :!: